Aquí, se investigaron el efecto de pérdida de atenuación y la mejora del rendimiento del láser de cerámicas transparentes Nd:YAG.Usando una varilla cerámica Nd:YAG al 0,6% at. con 3 mm de diámetro y 65 mm de longitud,Se midieron que el coeficiente de dispersión y el coeficiente de absorción a 1064 nm eran 0,0001 cm-1 y 0,0017 cm-1, respectivamente.Para el experimento con láser de bombeo lateral de 808 nm, se logró una potencia de salida promedio de 44,9 W con una eficiencia de conversión óptica a óptica del 26,4 %, que era casi la misma que la del monocristal de 1 % at.Al adoptar el esquema de bombeo final directo de 885 nm, las siguientes pruebas láser demostraron una alta eficiencia óptica del 62,5% y se obtuvo una potencia de salida máxima de 144,8 W con una potencia de bomba absorbida de 231,5 W. Esta fue hasta ahora la eficiencia de conversión óptica más alta adquirida. en láser cerámico Nd:YAG según nuestro conocimiento.Demuestra que se puede generar una salida láser de alta potencia y alta eficiencia mediante una varilla cerámica Nd:YAG de alta calidad óptica junto con la tecnología de bombeo directo de 885 nm.
Este artículo presenta un láser de infrarrojo medio (MIR) de alta energía de pulso y ancho de línea estrecho a 6,45 µm, basado en un oscilador óptico paramétrico de cristal (OPO) BaGa4Se7 (BGSe) bombeado por un láser de 1,064 µm.La energía máxima del pulso a 6,45 µm fue de hasta 1,23 mJ, con un ancho de pulso de 24,3 ns y una tasa de repetición de 10 Hz, lo que corresponde a una eficiencia de conversión óptico-óptica del 2,1%, desde la luz de la bomba de 1,064 µm hasta la luz inactiva de 6,45 µm.El ancho de línea de la luz inactiva era de aproximadamente 6,8 nm. Mientras tanto, calculamos con precisión la condición de coincidencia de fase OPO en el cristal BGSe bombeado por un láser de 1,064 µm, y se realizó un sistema de simulación numérica para analizar las características de entrada-salida a 6,45 µm, así como la Efecto de la longitud del cristal sobre la eficiencia de conversión.Se encontró una buena concordancia entre la medición y la simulación.Hasta donde sabemos, esta es la energía de pulso más alta a 6,45 µm, con el ancho de línea más estrecho para cualquier láser MIR ns de estado sólido en BGSe-OPO bombeado por un oscilador simple de 1,064 µm.Este sistema OPO simple y compacto de 6,45 µm, con alta energía de pulso y ancho de línea estrecho, puede cumplir con los requisitos de corte de tejido y mejorar la precisión de la ablación de tejido.
En este artículo, demostramos un láser electroóptico Ho:YAG de langasita (LGS) con cavidad volcada que suprime la dependencia de la ganancia de la duración del pulso en láseres con conmutación Q.Se logró una duración de pulso constante de 7,2 ns con una frecuencia de repetición de 100 kHz.Beneficiándose del cristal LGS, no tiene un efecto de anillo piezoeléctrico inverso significativo y la despolarización inducida térmicamente, se logró un tren de pulso estable con una potencia de salida de 43 W. Por primera vez, la aplicación de un láser de cavidad volcada en el infrarrojo medio (medio-infrarrojo) Se ha realizado el oscilador óptico paramétrico (OPO) ZnGeP2 (ZGP), que proporciona una forma confiable de lograr altas tasas de repetición y tiempos de pulso cortos de nanosegundos para OPO ZGP de infrarrojo medio de alta potencia.La potencia de salida promedio fue de 15 W, correspondiente a una duración de pulso de 4,9 ns y una frecuencia de repetición de 100 kHz.
Demostramos por primera vez la generación de infrarrojo medio que abarca una octava utilizando un cristal no lineal BGSe.Como fuente de bombeo se utiliza un sistema láser Cr:ZnS que emite pulsos de 28 fs a una longitud de onda central de 2,4 µm, que impulsa la generación de frecuencia de diferencia intrapulso dentro del cristal BGSe.Como resultado, se ha obtenido un continuo coherente de banda ancha en el infrarrojo medio que abarca de 6 a 18 µm.Muestra que el cristal BGSe es un material prometedor para la generación de infrarrojo medio de pocos ciclos y banda ancha mediante conversión descendente de frecuencia con fuentes de bombeo de femtosegundos.
Láser de infrarrojo medio pulsado de nanosegundos de estado sólido de 1,53 W a 6,45 µm
